(Holz-) Wege des Rechnens
Im Kapitel 05.04. ´Auftrieb an Tragflächen´ habe ich die Ursache des Auftriebs verbal beschrieben und mit einigen Berechnungen untermauert. Weil mir dieser ´Formel-Kram´ keinen Spaß macht, bat ich Fachleute die Berechnungen zu überprüfen. Das Kapitel wurde in den letzten acht Wochen fast 3000 mal besucht und über 1000 mal herunter geladen. Aber ich bekam keine Fehlerhinweise (obwohl ein Wert mit einer Null zu wenig drin steht), nur mit einigen Lesern ergab sich kritische Diskussion. ´Natürlich´ waren meine überschlägigen Berechnungen falsch und die Formeln viel zu umständlich angewandt. Sie stehen unverändert falsch in diesen Kapiteln, im folgenden jedoch stelle ich den verständlichen und einfachen Rechenweg und korrekte Ergebnisse dar.
 |
| Spannweite |
80 m |
| Länge / Höhe |
73 m / 24 m |
| Tragflügel-Fläche |
850 m^2 |
| Startgewicht |
560.000 - 590.000 kg |
| Nutzlast |
83.000 - 152.000 kg |
| Treibstoff-Liter / -Gewicht |
310.000 L / 270.000 kg |
| Reichweite |
10.000 - 15.000 km |
| Passagiere |
500 - 850 |
| Frachtvolumen |
1.000 m^3 |
| Reisegeschwindigkeit |
0,85 Mach |
| Start- / Landegeschw. |
270 km/h |
| Schubkraft (Start) |
310 - 340 kN |
| Geräuschpegel |
100 dB |
Ein Physiker ging zwar nicht auf meine Berechnungen ein, gab mir aber Hinweise auf gängige Formeln und Ansichten, z.B. dass Anheben des Flugzeuges durch Absenken entsprechender Luftmassen bewirkt wird und untermauerte dies anhand von Daten des neuen A380. Darum sind nachfolgend einige Kenngrößen dieses eindrucksvollen Fliegers aufgelistet (Angaben gerundet).
Daten des A380
Achtzig Meter breit ist der Vogel, sieben 120-m^2-Wohnungen hätten auf seiner Tragfläche nebeneinander Platz, er wiegt so viel wie dreihundert stattliche Pkw, jedes Auto mit zwei oder drei Personen besetzt ergibt vergleichbare Anzahl Passagiere. Wie bei Landfahrzeugen ist die Nutzlast relativ gering, nur ein Siebtel (oder ein Viertel bei reiner Frachtversion), weil diese Maschine in erster Linie ein fliegender Tanklaster ist - fast die Hälfte des Startgewichts ist Treibstoff.
Über 300.000 N Schub beschleunigen das Flugzeug, das an einem halben Tag ein Viertel des Globus mit rund 850 km/h abfliegt. Geschwindigkeit kostet seinen Preis, je Passagier etwa so viel wie ein Pkw auf 100 km verbraucht (den Allein-Fahrer allerdings sieben mal langsamer vorwärts bringt). Wer glaubt dass man in wenigen Stunden dringend auf fernen Kontinenten sein muss, nimmt auch den Lärm von 100 dB in Kauf.
Fliegen an sich ist eine tolle Sache, der A380 an sich ist ein technisches Meisterwerk - aber ich kann keinen Sinn darin erkennen. Offensichtlich jedoch sind ´normale´ Leute nicht betroffen ob dieses Stresses und leiden nicht darunter, ihrer ´Seele davon zu fliegen´, viele Tage bräuchten um wieder ´bei Sinnen bzw. bei-sich´ zu sein. Aber das ist hier nicht Thema, hier geht es um nackte physikalische Daten und Fakten.
Klassische Berechnungen
Obiger Fachmann ging von folgenden Daten aus: Masse m = 500 t (also 500.000 kg), Flügelfläche S = 850 m^2, Geschwindigkeit v = 100 m/s (also 360 km/h), Luftdichte rho = 1 kg/m^3. Daraus ergibt sich eine erforderliche Auftriebskraft A = m * g = 4.905.000 N. Nach klassischer Formel für Auftriebskraft A = 0,5 * rho * v^2 * S * ca ergibt sich als Auftriebsbeiwert ca = 1,15. Über die Kenngrößen der Tragfläche lässt sich weiter ermitteln der erforderliche Anstellwinkel alpha = 13,3 Grad (bezogen auf die Anstellung, bei welcher die Tragfläche null Auftrieb erzeugen würde). Daraus wiederum errechnet sich der induzierte Widerstand W = 237.600 N, dessen Überwindung bei obiger Geschwindigkeit rund 32.300 PS erfordert. So weit sind diese Daten fachmännisch korrekt ermittelt.
Der Fachmann vertritt nun die gängige Lehrmeinung, dass diese Leistung der Erzeugung des Abwindes dient und entsprechend dazu das Flugzeug angehoben wird (nach klassisch-mechanisch bewährtem Prinzip von actio = reactio). Aus dem Anstellwinkel lässt sich leicht errechnen, dass die Tragfläche mit rund 24 m/s Luft nach unten drückt. Nur die Luft direkt an der Unterseite wird so schnell nach unten beschleunigt, die Luft mit größerem Abstand zur Unterseite aber weniger schnell. Darum geht der Fachmann von einer durchschnittlichen Abwärts-Geschwindigkeit des Abwindes von nur rund 12 m/s aus.
Nach dem Impulserhaltungssatz - das Flugzeug erfährt Auftriebs-Impuls durch entsprechenden Abwärts-Impuls auf die Luft - errechnet sich bei dieser Abwärtsgeschwindigkeit die notwendige Bewegung einer Masse m = 415 t/s (etwas weniger als das Gewicht des Flugzeugs, weil mit etwas mehr als g abwärts beschleunigt). Die Beschleunigung dieses Luftmassestroms erfordert eine Leistung von rund 39.400 PS - und auch dieses ist nach allen Regeln der Physik fachmännisch korrekt ermittelt und allgemein akzeptiertes Ergebnis.
Nicht zu fassen
Was ich bislang nur verbal ausführen konnte an verschiedener Stelle, ist mit diesen realen Daten belegt und ich bedanke mich für diesen Hilfsdienst. Mich wundert allerdings, dass man solche - rechnerisch offensichtlich stimmige - Ergebnisse nicht gegen offenkundige Realität abgleicht. Nach obiger Berechnung muss Luft durch die Tragfläche nach unten beschleunigt werden im Umfang von 415 t/s. Das sind 415.000 kg und nach obiger Dichte rho = 1 kg/m^3 bedeutet jedes Kilogramm einen Kubikmeter Luft. Es muss also ein Luftvolumen von 415.000 m^3 nach unten beschleunigt werden um rund 12 m/s.
In Bild 05.12.02 ist schematisch dieses Volumen skizziert. Die A380 hat eine Spannweite von 80 m und in obigem Beispiel fliegt sie 100 m/s, überstreicht also ziemlich exakt ein Fußballfeld (grün) binnen einer Sekunde. Obiges Volumen ergibt sich, wenn über dem gesamten Feld ein 18-stöckiges Gebäude (blaue Wände) von 52 m Höhe errichtet wäre. Sowohl die Tore als auch die drei Strichmännchen im Mittelkreis sind maßstabgetreu gezeichnet.
Oben rechts in diesem Bild ist ebenso maßstabsgerecht die Tragfläche (dunkelrot) mit ihren 850 m^2 eingezeichnet, also mit 80 m Spannweite und rund 11 m Länge. Die Tragfläche ist schräg gezeichnet entsprechend obigem Anstellwinkel (gelb), wobei die Tragfläche maximal eine Schicht Luft (hellrot) von 2,5 m Höhe erfassen kann. Das Flugzeug bewegt sich nach vorn um die Länge der Tragfläche binnen rund einer Zehntelsekunde. Die drückt dabei ein Volumen von 80 * 11 * 2.5 = 2.200 m^3 Luft mit der erforderlichen Beschleunigung nach unten. Sie müsste aber auch die restlich darunter befindliche Luft von 80 * 11 * 49,5 = 43.500 m^3 in dieser Zehntelsekunde um 2,5 m absenken in komplettem Umfang (bzw. ebenso binnen einer Sekunde das gesamte Volumen dieser ´kirchturm-hohen Fußballplatz-Überbauung´).
Das ist real eine absolute Unmöglichkeit. Die obigen Rechnungen sind korrekt - nur behandeln sie Luft als wäre sie ein Festkörper (ein Impuls auf eine (Teil-) Oberfläche wirkt augenblicklich auf die gesamte Masse). Luft aber lässt sich so nicht fassen, gibt Druck nicht mechanistisch weiter, ist kompressibel und weicht umgehend in Bereiche geringeren Drucks aus, mit Schallgeschwindigkeit, ohne entsprechend (mechanistischen) Gegendruck (hier Auftrieb) zurück zu geben. Die Tragfläche kommt schlicht und einfach nicht an genügend Luftmasse heran, um Abwind in dem Umfang zu produzieren, wie es aus Impuls-Erhaltungs-Sicht notwendig ist.
Kein Strohhalm greifbar
Diese mechanistische Betrachtungsweise geht so weit und die Meinung ist weit verbreitet, dass auch die Luft oberhalb der Tragfläche nach unten gezogen wird und nach der Tragfläche noch tiefer fällt, also das Flugzeug entsprechend hoch gezogen würde. In Bild 05.12.03 bei A habe ich das ebenso naiv skizziert: es gibt diesen Zusammenhang nicht in dieser Weise, es hängen keine ´grüne Umlenk-Rollen´ am Himmel.
Es kann unmöglich so viel Luft nach unten bewegt werden, wie Auftrieb erforderlich ist. Bestenfalls kann Luft komprimiert werden mit entsprechendem Energie-Einsatz und über dieses ´Luftkissen´ B kann der Flieger nach oben geschoben werden, wiederum mit entsprechend mechanischem Kraftaufwand. Solang das Flugzeug am Boden rollt oder nahe zu diesem fliegt, ist Gegendruck gegeben. Der Abwärts- bzw. Kompressions-Druck breitet sich mit Schallgeschwindigkeit nach unten aus, aber der Gegendruck kommt nur mit halber Schallgeschwindigkeit zurück. Eine Zehntelsekunde etwa dauert das Überfliegen der Tragflächen-Länge von rund 11 m. Der Gegendruck kommt in dieser Zeitspanne 15 m voran, verpasst also die Tragfläche schon bei geringer Geschwindigkeit.
Im freien Luftraum und hoher Reisegeschwindigkeit kann die Tragfläche nur den Aufwärtsdruck erfahren, der sich aus der direkt erfassten Luftschicht ergibt, hier also nur aus dieser 2,5 m hohe Schicht, einem Zwanzigstel der notwendigen Luftmasse. Zudem fließt natürlich dieser Druck nach unten und hinten ab, muss also fortwährend Energie eingesetzt werden, die kontinuierlich dem System verloren geht (so wie die Bugwelle eines Schiffes sich ´im Unendlichen verliert´).
Zu wenig / zu viel Auftrieb
Bei hoher bzw. Reise-Geschwindigkeit müssen Tragflächen relativ flache Profile aufweisen, um ausreichend Auftrieb für den Horizontalflug zu erreichen und zugleich möglichst geringen Widerstand zu bieten. Bei langsamer bzw. Start-Geschwindigkeit müssen Profile größere Krümmung aufweisen bzw. werden hinten zusätzliche Flächen ausgefahren. Dennoch reicht der ´natürliche´ Auftrieb für das vollgetankte Flugzeug nicht aus. Das ganze Flugzeug wird nach dem Abheben steil angestellt, so dass sich voriges keilförmige Luftposter hoher Dichte bildet. Das mechanische Hinauf-Schieben bzw. Drücken über diesen Keil ist kein originärer Auftrieb. Dieser kommt nur zustande durch erhöhte Geschwindigkeit an der Oberfläche.
Wie im Kapitel 05.08. ´Flugzeug NT´ ausgeführt wurde, müssten dazu die Triebwerke oberhalb der Tragfläche Luft absaugen und nicht wie gängig (und bei obiger A380) unterhalb der Tragfläche montiert sein. Das Dilemma jedoch ist, dass dann bei hoher Geschwindigkeit zu viel Auftrieb gegeben wäre. Wie im genannten Kapitel beschrieben wurde, müssten die Triebwerke hinter der Tragfläche montiert sein (bei C) und per Klappen vor dem Einlass bei Bedarf die Luft nur über die Oberseite angesaugt werden. Im normalen Flug und bei weniger Bedarf an Auftrieb kann Luft auch von unten angesaugt werden (bei D) - oder eben Flugzeuge sind ganz nach Neuer Technologie zu konzipieren, siehe vorige Kapitel.
Künstlicher Wind
Doch nun zurück zu den Daten der A380 und der Berechnung des ´natürlichen´ Auftriebs, d.h. der Auftriebskraft aufgrund des Tragflächen-Profils selbst, resultierend aus normaler molekularer Bewegungsenergie (plus etwas Antriebsenergie zur Überwindung des Widerstands). Ausgangsbasis sind obige Daten: Masse m = 500 t = 500.000 kg bzw. 5.000.000 N, Flügelfläche S = 850 m^2, Geschwindigkeit v = 360 km/h = 100 m/s sowie Luftdichte rho = 1 kg/m^3. Je Quadratmeter wirksame Flügel-Fläche ist somit eine Auftriebskraft A = 5.000.000 / 850 = 5.882 N/m^2 erforderlich.
Im Kapitel ´Auftrieb an Tragflächen´ habe ich aufgrund der Bewegungen von Luftpartikeln ermittelt, dass per Sogwirkung an der Oberseite eine Strömung von durchschnittlich 45 m/s relativ zur Tragfläche gegeben ist. Dieser Wert könnte auch etwas höher liegen, weil dort ohne optimale Anstellung von etwa 3 Grad gerechnet wurde (diese dient zum Ausgleich der über die Nase nach oben fließenden Luft). Außerdem wurde dort nur mit 300 m/s Schallgeschwindigkeit gerechnet. Diese Geschwindigkeit des ´künstlichen Winds´ wird in dieser Größenordnung ziemlich allgemein gültig sein, damit auch für die A380. Es wird hier also unterstellt, dass Luft an der Unterseite mit 100 m/s vorbei streicht, an der Oberseite dagegen mit 145 m/s.
Realer Auftrieb
In Bild 05.12.04 ist nachfolgender Rechenweg graphisch dargestellt. Die blauen Würfel repräsentieren jeweils einen Kubikmeter Luft. Bei A ist die Luft ruhend (V 0), es herrscht normaler atmosphärischer Druck von 1 bar bzw. in alle Richtungen wirkt gleichförmig der statische Druck PS = 100.000 N/m^2. Dieser ruhende Kubikmeter Luft weist keinen Strömungsdruck auf (PD 0).
Unterhalb der Tragfläche (rot) ist bei B eine entsprechende Luftmasse dargestellt, die sich mit 100 m/s (V 100) relativ zur Tragfläche bewegt. Diese Luft weist dynamischen Druck (Strömungsdruck, Staudruck) an der rechten Seite (dunkleres Blau) auf, welcher sich nach bekannter Formel PD = 0.5 * rho * v^2 ergibt. Der Strömungsdruck an der Unterseite ist hier also PDU = 0.5 * 1 * 100^2 = 5.000 N/m^2. Da die Summe aller Drücke konstant ist, liegt gegen die Unterseite der Tragfläche nur noch entsprechend reduzierter statischer Druck PSU = 100.000 - 5.000 = 95.000 N/m^2 an (helleres Blau).
Analog dazu ist an der Oberseite mit der etwas höheren Relativgeschwindigkeit von 145 m/s (V 145) zu rechnen. Daraus ergibt sich der dynamische Druck PDO = 0.5 * 1 + 145^2 = 10.500 N/m^2 und korrespondierend statischer Druck PSO = 100.000 - 10.500 = 89.500 N/m^2. Die Differenz der statischen Drücke ist die Auftriebskraft PA = 95.000 - 89.500 = 5.500 N/m^2 (bzw. ergibt sich aufgrund der gegenseitigen Abhängigkeiten aller Drücke auch direkt aus der Differenz beider dynamischen Drücke). Diese Auftriebskraft von 5.500 N/m^2 kommt dem als notwendig ermittelten Auftrieb von 5.882 N/m^2 sehr nahe (zumal der ´künstliche Wind´ mit 45 m/s etwas nach oben zu korrigieren ist, z.B. bei 50 m/s eine Auftriebskraft von 6.325 N/m^2 ergibt, damit 443 N/m^2 mehr als für Horizontalflug erforderlich).
So einfach ist der Formalismus, wenn man nur von der unstrittigen Tatsache ausgeht, dass die Summe aller Drücke konstant ist. Abwind und mechanistisches actio=reactio spielen dabei überhaupt keine Rolle, nur die Differenz statischen Drucks hebt Flugzeuge an. Diese Formel hat durchaus auch Gültigkeit, wenn man nicht mit diesem ´natürlichen´ Auftrieb zufrieden ist, sondern das Flugzeug durch steile Anstellung hinauf drückt. Dabei wird Luft an der Unterseite aufgestaut, d.h. wird mit dem Flugzeug vorwärts geschoben und verdichtet. Wenn die erhöhte Dichte und geringere Relativ-Geschwindigkeit in obiger Formel eingesetzt wird, ergibt sich erhöhte Auftriebskraft für den Steigflug.
Nebenbei: selbstverständlich kommt hinter der Tragfläche eine abwärts gerichtete Strömung auf, ausgelöst durch den Sogbereich hinten über der Tragfläche - als Folge-Erscheinung und niemals als Auftriebs-Ursache. Und andererseits: wenn die Anstellung zu steil ist, reißt die Strömung an der Oberseite ab. Sobald der dortige Sog nicht mehr gegeben ist, geht aller Auftrieb verloren, d.h. das Abwärts-Drücken von Luft allein bringt niemals ausreichenden Auftrieb. Der ´natürliche´ Auftrieb kommt nur per Druckdifferenz zustande mit geringem Energie-Aufwand, während der ´künstliche´ Auftrieb durch mechanisches Hinauf-Schieben Energie-Einsatz erfordert und nur in Ergänzung zum profil-bedingten Auftrieb machbar ist.
Korrekturen
Kritiker weisen darauf hin, dass diese ´Bernoulli-Regeln´ nur für inkompressibles Fluid Gültigkeit hätte, also für Luft nur bedingt anwendbar sei. Andererseits kann nach den ´Energie-Erhaltungs-Regeln´ eine Partikelbewegung immer nur voll nach vorn oder voll zur Seite oder anteilig mit senkrechter plus waagrechter Kraftkomponente wirken, also Druck-Konstanz gegeben sein müsste.
Was gängige Formeln jedoch überhaupt nicht beachten ist der Fakt, dass eine durch Sog erzeugte Strömung sehr geordnet ist, Partikel nahe beieinander parallel fliegen, somit ´überhöhter´ dynamischer Druck vorliegt, diese ´geordnete Dichte´ aber keinen entsprechenden statischen Druck ausübt. Eine geordnete Strömung entlang einer Oberfläche schützt diese stärker gegen atmosphärischen Druck als eine per Druck erzeugte Strömung - was gängige Theorien nicht unterscheiden. Insofern ist das pauschale Rechnen mit Druck-Konstanz nicht fehlerhafter als die Nicht-Beachtung spezifischer Sog-Effekte.
In Kapitel 05.04. ´Auftrieb an Tragflächen´ war als Beispiel ein Flugzeug mit folgenden Daten gewählt: Tragfläche 48 m^2, Geschwindigkeit 150 m/s (halbe Schallgeschwindigkeit), zusätzliche Strömung an der Oberseite 45 m/s (womit Luft mit insgesamt 195 m/s an der Tragfläche vorbei streicht). Nach vorigem Rechenweg ergibt sich der dynamische Druck an der Unterseite mit PDU = 0.5 * 1 * 150^2 = 11.250 N/m^2 und an der Oberseite PDO = 0.5 * 1 * 195^2 = 19.012 N/m^2. Die Differenz beträgt PA = 19.012 - 11.250 = 7.762 N/m^2, der Auftrieb an der gesamten Tragfläche damit PA = 7.762 * 48 = 372.576 N bzw. reicht für ein Flugzeug von rund 37 t (anstelle der dort mehr falsch als richtig ermittelten rund 20 t). In folgender Tabelle sind diese Daten in der ersten Zeile dargestellt, darunter sind weitere Fälle angeführt.
A380 - Daten
| Situation |
VU | VO | PDU | PDO | PA |
| 1. Beispiel 05.04. | 150 | 195 | 11.250 | 19.012 | 7.762 |
| 2. A380 Start | 100 | 145 |
5.000 | 10.500 | 5.500 |
| 3. A380 Steigen | 200 | 250 |
20.000 | 31.250 | 11.250 |
| 4. A380 Reise | 280 | 330 |
39.200 | 54.450 | 15.250 |
| 5. A380 Power | 300 | 330 | 45.000 | 54.450 | 9.450 |
| 6. A380 Limit | 320 | 330 | 51.200 | 54.450 | 3.250 |
| 7. Heli Mini | 0 | 30 | 0 | 450 | 450 |
| 8. Heli Normal | 0 | 45 | 0 | 1.000 |
1.000 |
| 9. Heli Lastbetrieb | 0 | 60 | 0 | 1.800 | 1.800 |
In Zeile 2 der Tabelle ist der Auftrieb der A380 ermittelt, der sich bei einer Geschwindigkeit von VU = 100 m/s kurz nach dem Start bzw. zu Beginn des Steigflugs ergibt (analog obigem Bild 05.12.04). An der Oberseite ist zusätzlicher ´Wind´ von 45 m/s, somit VO = 145 m/s unterstellt. Der dynamische Druck an der Unterseite ist PDU = 5.000 und an der Oberseite PDO = 10.500 N/m^2. Die Differenz ist Auftrieb PA = 5.500 N/m^2, d.h. zusätzliches Hinauf-Schieben durch überhöhte Anstellung ist kaum erforderlich.
In Zeile 3 ist die weitere Beschleunigung der A380 dargestellt, z.B. bei 200 m/s und an der Oberseite eine etwas angehobene zusätzliche Strömung von 50 m/s. Es ergibt sich deutlich erhöhter Auftrieb PA = 11.250 m/s. Kurz nach der ersten Steigphase erfolgt der weitere Anstieg mit sehr viel weniger Energie-Einsatz.
Die Reisegeschwindigkeit wird mit 0.85 Mach angegeben, bei 330 m/s Schallgeschwindigkeit wären das VU = 280 m/s (Zeile 4). Schneller als Schall kann Sog an der Oberseite nicht wirken, darum ist VO = 330 m/s eingesetzt. Diese Geschwindigkeit ist bei vielen Flugzeugen am wirtschaftlichsten und darum vermute ich, dass diese restlichen 0.15 Mach bzw. rund 50 m/s die maximal erreichbare Geschwindigkeit ist, die zusätzlich als Strömung per Sog an Tragflächen-Oberseiten zu generieren ist. Die A380 erreicht an dieser Grenze maximalen Auftrieb PA = 15.250 N/m^2, d.h. viel zu viel in niedriger Höhe, aber genau passend für die geringe Dichte rho = 0.4 kg/m^3 in 10 km Höhe.
In Zeile 5 wird ´gepowert´ mit VU = 300 m/s, aber dieses Maximum VO = 330 m/s lässt den Auftrieb PA = 9.450 N/m^2 dahin schmelzen, d.h. Höhe kann nur noch durch mechanisches Hoch-Schieben gehalten werden. Zeile 6 nähert sich dem Limit mit VU = 320 m/s und der Auftrieb PA = 3.250 N/m^2 fällt zunehmend gegen null.
Helikopter - Daten
Die vorigen Daten sind sehr real, also gelten entsprechende Berechnungen auch für den Auftrieb von Helikoptern, bei denen ´künstlicher Wind´ entlang einer gekrümmten Oberfläche produziert wird. Es wird in den Zeilen 7 bis 9 der Tabelle unterstellt, dass an der Unterseite ruhende Luft (VU = 0) gegeben ist, während oben eine Strömung VO von 30 oder 45 oder 60 m/s erzeugt wurde.
In Kapitel 05.07. wurde ein ´Sog-Hubschrauber´ mit einer Kappe von 5 m Durchmesser und damit rund 20 m^2 Oberfläche vorgesehen, wobei Auftrieb an fast der doppelte Fläche auftritt. Bei einem Gewicht bzw. gewünschter Traglast von 2 bis 4 t wäre eine Auftriebskraft im Rahmen von 800 bis 1800 N/m^2 erforderlich. Nach voriger Tabelle (Zeilen 8 und 9) ist das mit einer Strömung von 45 bis 60 m/s zu erreichen.
Im vorigen Kapitel ´Spiral-Kanal-Motor´ wurde ein ähnliches Fluggerät vorgeschlagen und in Bild 05.12.05 ist praktisch eine Kombination beider Konzeptionen schematisch dargestellt. Die Kabine ist mit einem Durchmesser von etwa 3 m ausreichend groß, andererseits könnte die Kappe einen Durchmesser von etwa 6 m aufweisen mit rund 27 m^2 Fläche. Bei einer Strömung von nur 30 m/s ist Auftrieb von 450 N/m^2 gegeben (Zeile 7 der Tabelle), so dass ein Gesamtgewicht von 1.200 kg in der Schwebe gehalten wird.
Die Blätter eines normalen Hubschraubers reichen viel weiter hinaus als diese Kappe. Mit den Blättern normaler Hubschrauber wird mit viel Energie-Einsatz Luft nach unten gepresst und herum gewirbelt, wobei keine saubere Strömung zustande kommen kann. Über einer durchgehend gekrümmten Fläche dagegen ist Strömung sehr viel effektiver zu erzeugen durch sehr viel einfachere Technik.
Der Spiral-Kanal-Motor dieses Fluggeräts könnte einen Durchmesser von z.B. 0.8 m haben (mit Schürze dann ca. 1.3 m) und somit einen Umfang von rund 2.5 m. Die erforderlichen 30 bis 60 m/s werden dann bei rund 800 bis 1.500 Umdrehungen je Minute erreicht. Die Kanäle darin sind etwa 0.5 m lang und bei 1.500 rpm streicht jeder Rotorkanal über einen Gehäusekanal binnen 8 Millisekunden, also mit 62.5 m/s durchschnittlicher Geschwindigkeit, ganz außen mit rund 100 m/s - also bei weitem ausreichend.
Bei diesem Motor kann sich das Potential der normalen molekularen Bewegung optimal in geordnete Strömung umwandeln, wobei der Anteil mechanischer Beschleunigung maximal ein Drittel sein wird. Dementsprechend klein kann der Antriebsmotor ausfallen - und beim Einsatz z.B. eines Tornado-Motors ist noch nicht einmal ein Tank erforderlich. Diese Fluggeräte sind damit insgesamt sehr viel leichter zu bauen als gewöhnliche Hubschrauber und fliegen mit viel weniger PS und absolut leise (im Vergleich zu gewöhnlichen Fluggeräten).
Fazit
Anhand der Daten zur A380 kann somit zweifelsfrei nachgewiesen werden, dass die Theorie ´Auftrieb der Flugzeugmasse durch Abtrieb von Luftmasse´ den realen Prozessen niemals gerecht wird. Bestenfalls ist mechanisches ´Hinauf-Drücken über komprimiertem Luftpolster´ möglich - aber auch dieses nur in Ergänzung zum ´originären´ Auftrieb. Dieser kommt ausschließlich durch Sogwirkung an der Oberseite von Flächen zustande, weil die damit generierte Strömung mit geringerem statischen Druck auf die Oberseite drückt als unten bei langsamer Relativbewegung bzw. dem atmosphärischen Druck ruhender Luft. Das mechanische Hinauf-Schieben ist äußerst verlustreich, während originärer Auftrieb nur die Überwindung sehr viel kleineren Widerstands erfordert.
Wenn man abkommt von der (´unmöglichen´) Vorstellung, Luft abwärts drücken zu müssen, sondern nur optimale Strömungen zu organisieren sind, ergeben sich vollkommen neue Konzeptionen. Alle gängigen Überlegungen sind meist auf Ausübung von Druck angelegt und verkennen vollkommen, dass das gewaltige Potential normaler molekularer Bewegung durchaus nutzbar ist, aber nur durch Anwendung von Sog frei zu setzen ist. In vorigen Kapiteln sind dazu diverse Vorschläge hinsichtlich Neuer Technologie beim Bau von Flugzeugen sowie von Hubschraubern vorgestellt.
Die Wissenschaft muss sich endlich aus falsch verstandener Limitierung der Energie-Erhaltungssätze befreien und in der Strömungslehre müssen die spezifischen Differenzen von Fluid- und Festkörper-Mechanik stärker beachtet werden. Wenn die hier dargestellten Zusammenhänge integriert werden, sind reale Produkte sehr viel effektiver zu gestalten - und selbst das Fliegen kann dann umweltfreundlich vonstatten gehen.